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1992年  第16卷  第5期

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北半球夏季位势高度场遥相关型的观测研究
杨修群
1992, 16(5): 513-521. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.01
摘要:
本文利用点相关普查和经验正交函数展开分析了北半球夏季500hPa位势高度场的年际变化特征,指出在北半球夏季主要存在4种遥相关型,它们分别被称作亚洲/北美型、欧亚型、东北太平洋型和北美/西欧型.其中前两种遥相关型和东亚夏季大气环流年际异常有直接的联系.北半球夏季遥相关型的揭示对于研究东亚大气环流年际变异的机理及其预报有参考价值.
强对流天气发生前期地面风场特征
翟国庆, 俞樟孝
1992, 16(5): 522-529. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.02
摘要:
根据对华东地区9次强对流天气的地面风场分析发现,强对流的发生发展与锋前暖区的中尺度辐合线有密切关系,与地面中尺度辐合线相伴的扰动辐合值为-0.8×10~(-4)·s~(-1)左右.当有移动的天气系统与其相遇时,交点附近扰动辐合值迅速增大,促使对流迅猛发展且移速加快.辐合线的形成与大尺度背景和特定地形有关.移动的中尺度辐合线与变压风有关而静正辐合线常与露点锋相伴.
长期预报的相空间近邻等距法
林振山
1992, 16(5): 530-537. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.03
摘要:
考虑到确定性系统的外在随机因素和内在随机性(浑沌)所造成的长期预报的不准确性,本义将有关浑沌的理论和数理统计理论结合起来,提出了d维相空间距平符号传播的“正、反规则”假说和近邻等距模式.实例检验表明,经调试后距平符号的报准率一般为66%—80%,而相对误差一般不大于8%.
采用隐式立方样条计算平流过程的数值模式及理想实验
肖锋, 程麟生
1992, 16(5): 538-547. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.04
摘要:
本文介绍了一种用隐式立方样条求解平流方程的数值方法,并从理论上对其无条件稳定性进行了证明,在此基础上建立了一个在地形坐标系下的两维原始方程模式,模式在行星边界层参数化中引入了湍流动能方程,在模式顶部引入了吸收层.数值实验表明:模式有较好的计算稳定性,对较高的模式水平分辨率和复杂地形均有较强的适应能力;对复杂地形和下垫面非均匀热源条件下中尺度系统的模拟能获得合理的结果,并具有较高的精确度.
1980—1987年华北地区上空水汽输送特征
樊增全, 刘春蓁
1992, 16(5): 548-555. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.05
摘要:
本文根据1980—1987年华北及附近地区的每日两次常规探空资料,计算了华北地区上空的水汽输送特征,并用陆面水量平衡及大气水份平衡方程讨论了华北地区人类活动在水循环过程中的作用.计算表明,华北地区的水汽输送方向、李节变化、垂直结构和水汽源地等方面都反映了东亚季风环流的特点。华北地区80年代水汽输送造成水份亏损,这一亏损靠地表及地下水过量开采的水量来补偿,这说明在华北水循环过程中人类活动的影响是一个很重要的因子.
β-GMA与边界层动力学特征
谈哲敏, 伍荣生
1992, 16(5): 556-564. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.06
摘要:
本文研究了β平面中的地转动量近似(β-GMA)及其成立条件.利用β-GMA得到了一个描述Ekman动力学特征的动力学方程组.研究了β项和地转动量(GM)对Ekman层动力学的共同作用.结果表明,β-GMA下的解由两部分组成,一部分即为f-GMA下的解,另一部分为β项与GM的相互作用解.这样,一方面,β-GMA解由于β项存在,对一个定常纬向对称的高度场具有纬向非对称结构,而f-GMA解是纬向对称的.利用一个定常、轴对称的圆形涡旋例子计算了Ekman层的水平风速和边界层顶部的垂直速度,并与经典解、f-GMA解
飑线的非线性重力波行波解模型
张铭
1992, 16(5): 565-572. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.07
摘要:
本文提出了一个飑线的非线性重力波行波解模型,并将该模型与实际飑线作了比较,结果表明,该模型可反映出飑线的主要特征.
双热带气旋相互作用的机制分析及数值研究(一)——物理机制的分析
王玉清, 朱永禔
1992, 16(5): 573-582. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.08
摘要:
本文对正压情况下双热带气旋的相互作用进行了机制分析.通过对两个理想涡旋间非线性涡度平流过程的分析,揭示了双涡气旋性互旋及其中心间距变化的涡度平流机制.分析表明,一个涡旋的切向风场对另一涡旋涡度场的平流相互作用可造成两者气旋性互旋;而一个涡旋的切向风场与另一涡旋涡度梯度间的相互作用所引起的次级环流可造成双涡中心间距的增大或减小(定义为排斥或吸引),由此提出了双涡相互作用的临界距离效应概念.对几类常用的理想热带气旋及合成热带气旋的分析证实,双热带气旋的相互作用存在这种临界距离效应,且临界距离平均在6—7个纬距
PNA流型的年际变化及温、热带太平洋海温的作用
吴仁广, 陈烈庭
1992, 16(5): 583-591. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.10
摘要:
本文分析了PNA型环流的年际变化和影响因子,发现它存在两种优势周期振荡:一种是3—5年的振荡,另一种是10年左右的振荡.研究表明,前者与赤道太平洋海温的主要振荡周期相对应(同相关系),后者与北太平洋海温的主要振荡周期一致(反相关系).揭示了PNA型环流的变化与北太平洋海温比与赤道太平洋海温具有更密切的联系.并且由于北太平洋海温影响的频带与赤道太平洋海温的不同,它的作用有时与赤道太平洋海温的同相,有时则反相,使得ENSO与太平洋-北美地区大气环流和气候异常的关系变得复杂化.指出当考虑北太平洋海温的共同作用后
太平洋海温异常对其上空环流影响的分析及数值试验
陈月娟, 丁明
1992, 16(5): 592-600. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.11
摘要:
本文首先用《逐月全球气候资料》中的实测风资料对80年代的两次El Nino。事件(1982—1983年和1986—1987年)太平洋地区上空环流的变化情况进行了分析研究,然后用一个九层原始方程模式对其进行数值模拟试验. 观测资料分析及数值模拟结果皆表明,赤道东太平洋的这两次海温异常都使其上空的环流发生明显的变化,但由于两次海温异常的强度、范围和延续时间有所不同,对环流的影响也不相同.本文将简要地介绍这两次El Nio期间太平洋上空环流的演变特征及数值试验的结果.
参数化的多次散射激光雷达方程和它的反演理论 I:方程
邱金桓, H.Quenzel, M.Wiegner
1992, 16(5): 601-611. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.12
摘要:
本文提出了一个参数化的多次散射激光雷达方程,该方程基于本文引出的四个因子,即几何消光因子、消光分布因子、前向散射因子和后向散射因子.前两个因子表征多次散射成分对大气消光系数分布、激光的发散角和接收视场角以及接收孔径的依赖关系,后两个因子表征多次散射成分对散射相函数的依赖关系.这个参数化多次散射雷达方程在241个数值试验中得以检验,这些试验包含很宽的大气条件和雷达几何参数,包括14个大气散射相函数,均匀和不均匀的大气消光系数分布,0.5至1之间变化的一次散射反照率,地基和空间站激光雷达两种情形.数值试验表明
气溶胶对AVHRR通道反照率的影响
赵高祥, 汪宏七
1992, 16(5): 612-621. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.13
摘要:
通过数值模拟,考察了大气气溶胶对AVHRR通道1,2和整个太阳光谱区的行星反照率和地面反照率的影响,并研究了气溶胶对行星反照率和地面反照率之间关系的影响.
降水对气溶胶粒子清除的参数化
彭红, 秦瑜
1992, 16(5): 622-630. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.14
摘要:
本文主要讨论了碰并系数、雨滴谱和气溶胶谱对湿清除率的影响.在0.1μm
重庆远郊与市区SO_2的对比测量分析
邹有所, 洪钟祥, 周乐义,
1992, 16(5): 631-635. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.15
摘要:
1987年9月在重庆远郊四面山与市区观音桥同时进行了SO_2的对比测量.资料分析表明:(1)晴天时四面山SO_2日变化呈三峰三谷分布,峰值都为13—14ppb,分别在05:00,11:00及18:00时,而夜间的SO_2几乎都接近0ppb;市区观音桥的SO_2日变化呈双峰双谷分布,主峰在08:00时左右出现,浓度值达425ppb.(2)降雨条件下,四面山SO_2全部被清洗,接近0 ppb,市区的SO_2也受到明显冲洗.(3)四面山SO_2日平均浓度为2ppb,而市区观音桥日平均浓度为120ppb,市区的S
大气臭氧垂直分布的电化学测量
孔琴心, 王庚辰, 刘广仁,
1992, 16(5): 636-640. doi: 10.3878/j.issn.1006-9895.1992.05.16
摘要:
用球载电化学O_3探空仪于1990年6月20日测量了0—32km高度范围内大气臭氧的垂直分布.结果表明,大气臭氧的垂直分布具有多层次结构,在25km附近臭氧分压达最大值.从臭氧廓线推算出大气柱臭氧总含量为327.8D.U.